Элегантная вселенная (суперструны, скрытые размерности и поиски окончательной теории)

окончательной теории (возможно, она уже есть, а возможно, ее вообще не будет) все наши теории сами являются приближениями реальности. Но это понятие приближения не имеет никакого отношения к приближениям, рассматриваемым в данной главе. Здесь нас интересует тот факт, что в рамках выбранной теории часто сложно или невозможно сделать точные предсказания. Вместо этого приходится искать эти предсказания с помощью приближенных методов в рамках теории возмущений.

116

Читателям, пропустившим раздел «Более точный ответ» в главе 6, рекомендуется пролистать его начало.

117

Эти диаграммы являются струйными вариантами так называемых диаграмм Фейнмана, предложенных Ричардом Фейнманом для вычислений по теории возмущений в квантовой теории поля точечных частиц.

118

Точнее, каждая пара виртуальных струн, т.е. каждая петля конкретной диаграммы, приводит (наряду с другими более сложными слагаемыми) к мультипликативному вкладу, пропорциональному константе связи струны. Чем больше петель, тем выше показатель степени константы связи струны в ответе. Если константа связи струны меньше 1, повторные умножения сделают вклад следующих петель меньше, в противном случае эти вклады будут того же порядка или будут растут с числом петель.

119

Для читателя, осведомленного в математике, отметим, что в силу этого уравнения пространство- время должно иметь Риччи-плоскую метрику. Если разбить пространство-время на прямое произведение четырехмерного пространства Минковского и шестимерного компактного кэлерова многообразия, то обращение в нуль кривизны Риччи будет эквивалентно требованию того, что кэлерово многообразие должно быть многообразием Калаби-Яу. Вот почему многообразия Калаби-Яу так важны в теории струн.

120

Разумеется, ничто не гарантирует правомочность таких косвенных подходов. Например, некоторые лица несимметричны, а в физике могут быть законы, разные в далеко удаленных частях Вселенной (это вкратце обсуждается в главе 14).

121

Для знающего читателя должно быть ясно, что для справедливости этих утверждений потребуется так называемая N = 2 суперсимметрия.

122

Более точно, если обозначить константу связи О-гетеротической струны символом g_ОГ, а константу связи струны типа I символом g_I, то соотношение между константами, для которых состояния в данных физических теориях эквивалентны, имеет вид g_ОГ = 1/g_I или g_I = 1/g_ОГ. Если одна из констант связи мала, то другая константа велика, и наоборот.

123

Это близкий аналог рассмотренной выше (R, 1/R) дуальности. Если обозначить константу связи струны типа IIB через g_IIB, то кажется правдоподобной гипотеза, что значения констант g_IIB и 1/g_IIB приводят к одинаковым физическим результатам. Если g_IIB велико, то 1/g_IIB мало, и наоборот.

124

Если свернуты все измерения, кроме четырех, то в теории с двенадцатью измерениями и более обязательно возникнут безмассовые частицы со спином, большим 2, что неприемлемо ни с теоретической, ни с экспериментальной точек зрения.

125

Заметным исключением явилась важная работа 1987 г. Даффа, Поля Хоува, Такео Ииами и Келлога Стелле, в которой более ранние наблюдения Эрика Бергшоеффа, Эргина Сезгина и Таунсенда использовались для обоснования того, что десятимерная теория струн может иметь глубокую связь с 11- мерной теорией.

126