Большая Советская Энциклопедия (ДО)

«Д.» — А. А. Харун (р. 1916), видный политический и государственный деятель, крупный бизнесмен. «Д.», как правило, отражает мнение официальных кругов. Около 30% публикаций — реклама.

Допинг

До'пинг (англ. doping, от dope — давать наркотики), фармакологические и др. средства, способствующие при введении в организм экстренной временной стимуляции его физической и нервной деятельности.

  Д. известны с древнейших времён, их применяли служители культа, шаманы, воины в Африке, Индии, Древней Греции, Риме и др. С конца 19 в. Д. получили распространение в ряде стран как средство повышения резвости лошадей на скачках и бегах. В 20 в. в некоторых капиталистических странах Д. стали использовать в спорте. Известны исследования по изысканию и применению допинговых средств в медицине, ветеринарии и др.

  В качестве Д. могут использоваться (в зависимости от специфики спортивной и др. деятельности) симпато-миметические амины (амфетамин, метиламфетамин, эфедрин и др.), стимуляторы центральной нервной системы и аналептики (стрихнин, трансамин, индопан, лептамин и др.), наркотики и болеутоляющие средства (морфин, его производные, опиум и др.), общестимулирующие средства (препараты женьшеня, лимонника китайского, левзеи, ингибиторы МАО и др.), успокаивающие средства (седуксен, элениум, андаксин, ноксирон и др.), этиловый алкоголь в любых смесях и др.

  Применение Д. в спорте ставит в неравные условия и может причинить ущерб физической и психической полноценности человека. За рубежом известны многочисленные случаи отравления спортсменов Д. Смертельные исходы, причиной которых явился приём Д., зарегистрированы на официальных международных соревнованиях по боксу и велоспорту. В некоторых странах (например, Бельгия, Италия), где широко использовались Д., приняты государственные законы о их запрещении. Борьба с применением Д. имеет большое морально-этическое, правовое и спортивно-техническое значение, поэтому Международный олимпийский комитет в Лозанне 20 декабря 1967 принял решение о запрещении применения Д. в спорте и об организации антидопингового контроля на международных соревнованиях. При установлении факта применения Д. спортсмена дисквалифицируют (см. Дисквалификация).

  В. А. Семёнов, Н. А. Фролочкина, Е. Е. Черкасов.

Доплер Кристиан

До'плер (Doppler) Кристиан (29.11.1803, Зальцбург, — 17.3.1853, Венеция), австрийский физик и астроном, член Венской АН (1848). Учился в Зальцбурге и Вене. С 1847 профессор Горной и Лесной академий в Хемнице, с 1850 профессор Политехнического института и университета в Вене. Труды по аберрации света, теории микроскопа и оптического дальномера, теории цветов и др. В 1842 теоретически обосновал зависимость частоты колебаний, воспринимаемых наблюдателем, от скорости и направления движения наблюдателя относительно источника колебаний или источника относительно наблюдателя (см. Доплера эффект).

  Соч.: Abhandlungen, hrsg. von Н. A. Lorentz, Lpz., 1907 (Ostwald's Klassiker der exakten Wissenschaften, № 161).

Доплера эффект

До'плера эффе'кт, изменение частоты колебаний или длины волн, воспринимаемых наблюдателем (приёмником колебаний), вследствие движения источника волн и наблюдателя относительно друг друга. Д. э. имеет место при любом волновом процессе распространения энергии. Основная причина Д. э. — изменение числа волн, укладывающихся на пути распространения между источником и приёмником. При сохранении длины волн, испускаемых источником, это приводит к изменению числа волн, достигающих приёмника в каждую секунду, т.е. к изменению частоты принимаемых колебаний.

  Для упругих волн (звуковых, сейсмических) и в общем случае для электромагнитных волн (света, радиоволн) изменение частоты зависит от скорости и направления движения источника и наблюдателя относительно среды, в которой распространяется волна. Особый случай составляет распространение электромагнитных волн в свободном пространстве (вакууме). В этом случае изменение частоты определяется только скоростью и направлением движения источника и наблюдателя относительно друг друга, что является следствием принципа относительности Эйнштейна (см. Относительности теория).

  Д. э. для звуковых волн может наблюдаться непосредственно. Он проявляется в повышении тона звука, когда источник звука и наблюдатель сближаются (за 1 сек наблюдатель воспринимает большее число волн), и соответственно в понижении тона звука, когда они удаляются.

  Рассмотрим Д. э. для монохроматических электромагнитных волн, распространяющихся в свободном пространстве. Если источник неподвижен относительно наблюдателя, то в системе отсчёта, связанной с наблюдателем, волна имеет ту же длину l₀ = c/n₀, что в системе источника (с — скорость света в вакууме, n₀ — частота излучаемых колебаний). Если источник равномерно движется относительно наблюдателя со скоростью v, направленной под углом a к наблюдаемому лучу, то в системе наблюдателя длина волны изменится. Вдоль наблюдаемого луча изменение длины волны равно приращению расстояния за время 1/n₀’ (за период излучаемого колебания):

В формуле (1) l — длина принимаемой волны, l¢₀ — длина испускаемой волны, b= v/c. Множитель

учитывает замедление времени в системе движущегося источника, в результате которого измеренное значение частоты n'₀ одного и того же колебания в системе наблюдателя оказывается ниже, чем в системе источника n₀ (в этом сказывается различие течения времени в системах движущегося источника и наблюдателя — эффект специальной теории относительности).

  Уравнение (1) позволяет найти частоту колебаний, воспринимаемых наблюдателем,

  При движении источника к наблюдателю (a = 0, cos a = 1) или от наблюдателя (a = p, cos a = -1) имеет место продольный Д. э.:

  При сближении источника и наблюдателя частота n принимаемых колебаний возрастает, при удалении — убывает. Продольный Д. э. даёт максимально возможное изменение частоты при данной скорости.

  Если источник движется вокруг наблюдателя по окружности [в формуле (2) a = ±^p/₂, cos a = 0], то и в этом случае воспринимаемая частота отличается от излучаемой

хотя число длин волн, укладывающихся на пути распространения, остаётся неизменным. Формула (4) определяет поперечный Д. э., обусловленный разным ходом времени в системах источника и наблюдателя. Поперечный Д. э. является эффектом второго порядка малости относительно v/c и наблюдать его значительно труднее, чем продольный. В случае сравнения частот в одной системе отсчёта, как, например, при радиолокации, поперечный Д. э. отсутствует.

  В тех случаях, когда показатель преломления n среды, в которой движется источник, отличается от 1 и зависит от частоты, значение воспринимаемой частоты соответствует решению уравнения

где n (n) — показатель преломления, зависящий от частоты n. В области частот, где эта зависимость выражена очень резко (см. Дисперсия волн), уравнение (5) может иметь несколько решений (сложный Д. э.).

  В среде с изменяющимся во времени показателем преломления Д. э. возникает и при неподвижных друг относительно друга источнике и приёмнике. Подобное явление может иметь место при космической связи, когда радиолуч проходит через ионосферу Земли с переменным показателем преломления.

  Понятие Д. э. обобщается и на изменение частоты электромагнитного излучения в гравитационном поле (эффект теории тяготения Эйнштейна). Например, некоторая линия солнечного спектра с частотой n₀ будет наблюдаться на Земле как линия с частотой

где j₁ и j₂ — гравитационные потенциалы Солнца и Земли (j₁ и j₂ < 0). При наблюдении на Земле излучения Солнца и звёзд линии смещаются под действием гравитации в область более низких частот, т.к. |j₁| > |j₂|.

  Д. э. назван в честь австрийского физика К. Доплера, обосновавшего теоретически (1842) этот