Большая Советская Энциклопедия (МУ)

-фазные) М., состоящие из n резистивных усилителей, охваченных одной общей и n междукаскадными обратными связями. С выходов n усилителей многофазного М. можно получить последовательность сдвинутых во времени и в пространстве импульсов, благодаря чему его часто используют в многоканальных системах отбора, передачи и преобразования информации (см. Импульсная техника ).

  Лит.: Беленький Я. Е., Многофазные релаксаторы, К., 1966; Справочник по импульсной технике, под ред. В. Н. Яковлева, 3 изд., К., 1972; Ицхоки Я. С., Овчинников Н. И., Импульсные и цифровые устройства, М., 1972; Горохов В. А., Щедрин М. Б., Физические основы применения тиристоров в импульсных схемах, М., 1972; Горн Л. С., Климашов А. А., Хазанов Б. И., Мультивибраторы на интегральных элементах ТТЛ, «Радиотехника», 1973, т. 28, № 5.

  Я. С. Ицхоки.

Рис. 2. Форма сигнала на выходе мультивибратора: T_n - период колебаний; T₁ , T₂ - длительности рабочих тактов; t - время.

Рис. 1. Принципиальная электрическая схема симметричного мультивибратора: Л₁ , Л₂ — лампы (триоды); Ra₁ , Ra₂ — анодные нагрузки; R₁ , R₂  — сопротивления в цепях обратной связи; C₁ , C₂ — конденсаторы в цепях обратной связи; E_a — источник анодного питания.

Мультиплетность

Мультипле'тность (от лат. multiplex — многократный), число возможных ориентаций в пространстве полного спина атома или молекулы. Согласно квантовой механике, М. c = 2S + 1, где S — спиновое квантовое число . Для систем с нечётным числом N электронов S = ¹ /₂ ; ³ /₂ ; ⁵ /₂ ,... и М. чётная (c = 2, 4, 6,...). Для них возможны дублетные, квартетные, секстетные и т. д. квантовые состояния. Если N чётно, S = 0, 1, 2,... и М. нечётная (c = 1, 3, 5,...) — возможны синглетные, триплетные, квинтетные и т. д. состояния. Так, для систем с 1 электроном (атом Н, ион H₂ ⁺ , S = ¹ /₂ , c = 2) получаются лишь дублетные состояния; с 2 электронами (атом Не, молекула H₂ ) — синглетные состояния (S = 0, c = 1, спины электронов антипараллельны) и триплетные состояния (S = 1, c = 3, спины электронов параллельны). Для N электронов максимальная М. (c = N + 1) соответствует параллельному направлению их спинов.

  М. определяет кратность вырождения уровней атома или молекулы. 2S + 1 квантовых состояний, соответствующих уровню энергии с заданным S , отличаются значениями проекции полного спина и характеризуются квантовым числом M_s = S , S — 1,..., —S , определяющим величину этой проекции. Вследствие спин- орбитального взаимодействия уровень энергии может расщепиться на c = 2S + 1 подуровней (мультиплетное расщепление, приводящее к расщеплению спектральных линий, см. Тонкая структура ).

  Значения М. для квантовых состояний атомов и молекул определяются электронами в незамкнутых оболочках, т. к. в заполненных оболочках спины электронов компенсируются. Для уровней энергии щелочных металлов с 1 внешним электроном c = 2, как и для атома Н; для уровней энергии сложных атомов с заполняющимися p- , d- и f -оболочками М. могут быть высокими (до 11). Для химически устойчивых молекул, имеющих, как правило, чётное число электронов, характерны М. c = 1 для основного и c = 1 и 3 для возбуждённых уровней энергии; для свободных радикалов с одним электроном с некомпенсированным спином типична М. c = 2.

  М. А. Ельяшевич.

Мультипликатор (механич.)

Мультиплика'тор (от лат. multiplico — умножаю, увеличиваю), 1) устройство для увеличения частоты вращения вала машины, выполненное в виде обособленного механизма, обычно с повышающими зубчатыми передачами