Всё о метрологии

Q_Y не коррелированы, то выражение (76) упрощается:

 .  (77)

В тех случаях, когда теоретические дисперсии распределения результатов прямых измерений неизвестны, определяется оценка  дисперсии результата косвенных измерений через оценки дисперсий  и :

 .  (78)

Оценки коэффициента корреляции  вычисляют на основании результатов прямых измерений исходных величин:

   (79)

m = min(n_X, n_Y) — наименьшее из чисел наблюдений n_X и n_Y.

При положительной корреляции, т. е. когда r_XY > 0, одна из погрешностей имеет тенденцию возрастать при увеличении другой, если же корреляция отрицательна, то r_XY < 0 и погрешность измерения одной величины обнаруживает тенденцию к уменьшению при увеличении погрешности измерения другой величины. Возможные значения коэффициента корреляции лежат в интервале –1 < r_XY < +1. Если r_XY = 0, то погрешности измерения некоррелированы.

О наличии корреляции удобно судить по графику, на котором в координатах X, Y изображены пары последовательно получаемых результатов измерения величин Q_X и Q_Y.

На рис.14 изображены случаи совместного распределения результатов измерения при положительной (рис. 14, а) и отрицательной (рис. 14, б) корреляции. Результаты измерений на рис. 15, в некоррелированы.

Чаще всего наличия корреляции следует ожидать в тех случаях, когда обе величины измеряются одновременно однотипными измерительными средствами, причем неуловимые изменения внешних воздействий (электрических, магнитных, температурных и других полей, условий питания) одновременно заметно влияют на формирование случайных погрешностей их измерения. В некоторых случаях причиной корреляции между результатами измерений может стать сам оператор, поскольку при некоторых исследованиях, связанных с ручным уравновешиванием приборов сравнения (сличением мер на точных весах, в фотометрии), искусство и опыт наблюдателя оказывают значительное влияние на результаты измерений. В тех же случаях, когда исходные величины измеряют с помощью различных средств измерения в разное время, можно с полным правом ожидать, что результаты, если и будут коррелированы, то очень мало, и коэффициентом корреляции в выражениях (76) и (78) можно пренебречь.

Распределение результата косвенных измерений будет нормальным, если нормальны распределения результатов прямых измерений. В этих условиях для построения доверительного интервала, накрывающего истинное значение измеряемой величины, следует применить нормированную функцию нормального распределения, если число измерений достаточно велико. Если же объемы рядов прямых измерений недостаточно велики, то можно воспользоваться распределением Стьюдента с некоторым “эффективным” числом степеней свободы, которое для рассматриваемого случая при независимости погрешностей измерения (r_XY = 0) подсчитывается по формуле

 ,  (80)

где n_X и n_Y — числа прямых наблюдений величин Q_X и Q_Y.

Если числа наблюдений одинаковы (n_X = n_Y = n), то выражение для эффективного числа степеней свободы распределения Стьюдента упрощается:

 .  (81)

Итоговый результат измерений записываем в виде:

 

где t_p определяется из выражения:

 

или

 .

Рассмотренные выражения можно использовать и в том случае, когда искомая величина является суммой от измеряемых прямыми способами величин:

   (82)

К такой формуле приходим при измерении больших величин по частям, например при измерении длин с помощью концевых мер длины, взвешивании с применением набора гирь, измерении на электрических приборах сравнения с помощью магазинов сопротивлений, емкостей или индуктивностей, измерении объемов жидкостей мерниками меньшей вместимости и так далее. В этих случаях в качестве наиболее достоверной оценки  истинного значения измеряемой величины Q₀ принимается сумма оценок  истинных значений слагаемых:

 .  (83)

Пример. Без учета поправки на теплообмен подъем температуры Δt в калориметре определяют как разность между конечной t₂ и начальной t₁ температурами. После обработки опытных данных были получены следующие (округленные) результаты с соответствующими среднеквадратическими отклонениями:

t₁ = 25.10718°C, s_i = 0.6·10^-4°C,

t₂ = 25.10739°C, s_i = 0.3·10^-4°C.

Результат косвенного измерения находим по формуле (74) как разность соответствующих средних арифметических:

 ,

а среднеквадратическое отклонение результата по формуле (77):

 .

Итог измерения:

Δt = (2.00021±0.00007)°C, P=0.6826.

Здесь мы приняли t_p = 1, что при нормальном распределении погрешностей измерений и достаточно большом числе их наблюдений соответствует доверительной вероятности 0.6826 нахождения подъема температуры в указанных пределах.

6.4. Критерии ничтожных погрешностей

Не все частные погрешности E_k косвенного измерения играют одинаковую роль в формировании итоговой погрешности результата. Так, например, если частные погрешности удовлетворяют неравенству

 ,

то ими можно пренебречь.

Эта формула в метрологии называется критерием ничтожных погрешностей, а сами погрешности, отвечающие условию (78), называются ничтожными или ничтожно малыми.